알렉산드루 프로카

알렉산드루 프로카
알렉산드루 프로카
태어난	1897년 10월 16일; 부쿠레슈티, 루마니아 왕국
죽은	1955년 12월 13일(58세); 프랑스 파리
국적.	루마니아
시민권	루마니아; 프랑스.
모교	부쿠레슈티 대학교; 파리소르본 대학교
로 알려져 있다	프로카 방정식
어워드	루마니아 아카데미 명예회원(1990년 사후 선출)
	과학 경력
필드	물리학자(이론)
논문	디락 전자의 상대성 이론 (1933)
박사 어드바이저	루이 드 브로글리

알렉산드루 프로카(Alexandru Proca, 1897년 10월 16일~1955년 12월 13일)는 루마니아 출신의 물리학자이다.그는 핵력의 벡터 중간자 이론과 그의 이름을 딴 상대론적 양자장 방정식을 거대한 벡터 스핀-1 중간자에 대해 개발했습니다.

전기

그는 부쿠레슈티에서 토목기사의 아들로 태어났다.그는 부쿠레슈티에 있는 Gheorghe Lazerr 고등학교와 Polityhnica University의 우수한 학생 중 한 명이었다.이론 물리학에 대한 강한 관심을 가지고, 그는 파리 소르본 대학에서 이학을 전공하여 마리 퀴리로부터 학사 학위를 받았습니다.그 후 그는 1925년 파리의 라듐 연구소에서 연구원/물리학자로 고용되었다.

프로카는 1931년에 프랑스 시민이 되었다.그는 노벨상 수상자인 루이 드 브로이의 지도 아래 이론 물리학 박사 과정을 수행했다.1933년 그는 노벨상 수상자인 장 페랭이 주재하는 심사 위원회 앞에서 "디락의 전자의 상대론적 이론에 대하여"라는 제목의 박사 논문을 성공적으로 옹호했다.

1939년 그는 2차 세계대전이 발발했기 때문에 열리지 않았던 솔베이 회의에 초대되었다.전쟁 중에 그는 잠시 프랑스 라디오의 선임 엔지니어로 있었다.1943년 그는 포르투갈에 잠시 머물렀고, 거기서 그는 (귀도 벡의 후임으로) Porto 대학의 수학 연구 센터에서 Ruy Luis Gomes에 의해 조직된 이론 물리학 세미나를 지도했다.1943년부터 1945년까지 그는 영국 왕립학회와 영국 해군부의 초청으로 영국에 있었다.그 후 그는 파리로 돌아가 소립자 물리학에 대한 세미나를 이끌었다.그는 소르본 대학이나 콜레주 드 프랑스에서 자리를 얻으려고 노력했지만 성공하지 못했다.1950년부터 그는 피에르 오제와 CNRS의 이론 물리학 토론회를 조직했고, 1951년에는 국제 순수 응용 ^[1]물리학 연합에서 프랑스 대표로 있었다.

1937년 프로카는 루마니아 과학 아카데미의 특파원으로 선출되었고, 1990년에는 루마니아 ^[2]아카데미의 사후 명예 회원으로 선출되었습니다.

그는 2년간의 ^[1]후두암 투병 끝에 1955년 파리에서 사망했다.

과학적 성과

1929년, 프로카는 영향력 있는 물리학 저널인 Les Annales de l'Institut Henri Poincaré의 편집자가 되었다.그리고 1934년, 그는 베를린에서 에르빈 슈뢰딩거와 1년을 보냈고, 노벨상 수상자인 닐스 보어와 코펜하겐에서 몇 달 동안 방문했는데, 그곳에서 베르너 하이젠베르크와 조지 ^[3]^[4]가모프를 만났다.

프로카는 1936년에 핵력의 벡터 중간자 이론을 개발함으로써 지난 ^[5]세기의 가장 영향력 있는 루마니아 이론 물리학자 중 한 명으로 알려지게 되었다. 유카와 히데키는 벡터 중간자장에 대한 프로카의 방정식을 기점으로 삼았다.그 후, 유카와씨는 파이 메조닉 필드를 사용해, 처음에 유카와씨에 의해서 「메조트론」이라고 불린 파이온의 존재를 올바르게 예측해, 핵력에 대한 설명으로 노벨상을 수상했다.가장 가벼운 중간자인 파이온은 낮은 에너지 범위에서 강한 핵력의 특성을 설명하는 데 중요한 역할을 한다.프로카 방정식의 거대한 스핀 1 보손과는 달리, 유카와가 예측한 파이온은 스칼라장만을 연상시키는 스핀 0 보손이다.그러나 프로카 방정식에서 고려되는 것과 같은 스핀-1 중간자도 존재한다.1936-1941년에 Proca에 의해 고려된 스핀-1 벡터 중간자는 홀수 패리티를 가지며, 전약 상호작용에 관여하며, 1960년 이후에야 고에너지 실험에서 관측된 반면, 유카와 이론에 의해 예측된 파이온은 1937년에 칼 앤더슨이 예측한 100 MeV에 매우 가까운 질량을 가지고 실험적으로 관측되었다.1935년 발표된 유카와의 파이 메손 이론은 파이 메손 분야에서 발견될 것으로 예상되는 것과 같은 핵력의 원인으로서 거대한 스칼라장만을 고려했다.

더 높은 질량의 범위에서 벡터 중간자는 구조에 매력과 바닥 쿼크도 포함한다.중중간자의 스펙트럼은 복사 과정을 통해 벡터 중간자와 연결되며, 벡터 중간자는 중간자 분광학에서 중요한 역할을 한다.빛-쿼크 벡터 중간자는 거의 순수한 양자 상태로 나타납니다.

프로카의 방정식은 로렌츠 게이지의 필드 조건을 초래하는 오일러-라그랑주 유형의 운동 방정식이다: $\partial _{\mu }A^{\mu }=0\!$ $\partial _{\mu }A^{\mu }=0\!$ $\partial _{\mu }A^{\mu }=0\!$ $\partial _{\mu }A^{\mu }=0\!$ 0 {\ $mu }A^{\mu$ } = $0$ 본질적으로는 프로카의 방정식은 다음과 같다.

=

A^{\nu }=j^{\nu

여기서

\Box =\left({\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right)-\nabla ^{2}

◻=

\Box =\left({\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right)-\nabla ^{2}

( 1

\Box =\left({\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right)-\nabla ^{2}

2

\Box =\left({\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right)-\nabla ^{2}

2

t

t

\Box =\left({\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right)-\nabla ^{2}

2 ) -

\Box =\left({\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right)-\nabla ^{2}

2 ( \

displaystyle

\ Box

=

\ left

frac {

1}

{c

^{2

}}

{\

frac

{\ frac ^{2

}}

{\

frac t^{2

- \

frac

{\

fright}

$A^{\mu }$ 서 $({$ $\Box$ A $^{\mu})$ 는 $A^{\mu }$ 4차원, 이 전위 앞에 있는 연산자 $\Box$ \ $Box$ 는 달랑베르 $j^{\nu }$ , $({$ j $^{\nu}})$ 는 $j^{\nu }$ 전류 밀도, nabla 연산자 제곱은 라플라스 연산자, δ이다. 반복 지수에 대한 관행이 가정된다. $A^{\nu }$ A ${\$ {\ $displaystyle$ A $^{\nu}}$ 는 $A^{\nu }$ 스칼라 $\phi$ ${\$ {\ $displaystyle \phi}$ 와 $\phi$ 3벡터 전위 A의 조합으로 맥스웰 방정식에서 도출됩니다.

A^{\nu}=\lefts\frac {phi}{c}},\mathbf {A} \right

\mathbf {E} =-\mathbf {\phi} -{\frac \mathbf {A} {\frac t}

\displaystyle \mathbf {B} = \mathbf {a} \times \mathbf {A} .}

단순 표기법에서는 다음과 같은 형식을 취합니다.

=

}

A^{\

nu

}=0

따라서 프로카의 방정식은 민코프스키 시공간에서 광속 c로 전파되는 관련 장과 함께 질량 m의 거대한 스핀-1 입자의 장을 기술한다. 이러한 장은 상대론적 라그랑지안 밀도 L을 생성하는 실제 벡터 A에 의해 특징지어진다.형식적으로는 클라인-고든 방정식과 유사한 것으로 보일 수 있다.

{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\psi -\nabla ^{2}\psi +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\psi =0

{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\psi -\nabla ^{2}\psi +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\psi =0

2

{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\psi -\nabla ^{2}\psi +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\psi =0

ψ2

{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\psi -\nabla ^{2}\psi +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\psi =0

-

{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\psi -\nabla ^{2}\psi +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\psi =0

{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\psi -\nabla ^{2}\psi +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\psi =0

+

{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\psi -\nabla ^{2}\psi +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\psi =0

{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\psi -\nabla ^{2}\psi +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\psi =0

ℏ2

{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\psi -\nabla ^{2}\psi +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\psi =0

{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\psi -\nabla ^{2}\psi +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\psi =0

{

{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\psi -\nabla ^{2}\psi +{\frac {m^{2}c^{2}}{\hbar ^{2}}}\psi =0

\

displaystyle

{ \

frac {

} {

c

^ {

}{

\

frac t^

{ }

}

\

psi -

\

pracla

^ { } + { \

fracm

{ c ^ 2 } ^2

^

2 } ^2 } ^2 ^2 } { h } ^2 }

그러나 후자는 상대론적 전자에 대해 도출된 벡터가 아닌 스칼라 방정식이기 때문에 스핀 1/2 페르미온에만 적용된다.또한 클라인-고든 방정식의 해는 상대론적 파동함수로, 방정식이 자연 단위로 작성될 때 양자 평면파로 표현될 수 있다.

-\partial _{t}^{2}\psi +\nabla ^{2}\psi =m^{2}\psi

-\partial _{t}^{2}\psi +\nabla ^{2}\psi =m^{2}\psi

-\partial _{t}^{2}\psi +\nabla ^{2}\psi =m^{2}\psi

-\partial _{t}^{2}\psi +\nabla ^{2}\psi =m^{2}\psi

+

-\partial _{t}^{2}\psi +\nabla ^{2}\psi =m^{2}\psi

2

-\partial _{t}^{2}\psi +\nabla ^{2}\psi =m^{2}\psi

-\partial _{t}^{2}\psi +\nabla ^{2}\psi =m^{2}\psi

m

-\partial _{t}^{2}\psi +\nabla ^{2}\psi =m^{2}\psi

、 {

displaystyle -

\

display

_ { t }^{

2}

\

psi

+ \

displayla

^{

2}

\ psi =

m^{2

} \

psi

;

이 스칼라 방정식은 알버트 아인슈타인의 특수 상대성 이론에서 에너지-모멘텀 관계를 따르는 상대성 페르미온에만 적용된다.유카와의 직관은 그와 같은 스칼라 클라인-고든 방정식에 기초했고, 노벨상 수상자인 볼프강 파울리는 1941년에 다음과 같이 썼다.유카와는 양성자와 중성자 사이의 힘의 스핀 의존성을 설명하기 위해 중간자가 스핀 1을 가지고 있다고 가정했다. 이 경우의 이론은 프로카에 의해 제시되었다.^[6]

메모들

^ ^a ^b Poenaru, Dorin N. (August 26, 2005), Alexandru Proca (1897–1955) the Great Physicist, arXiv:physics/0508195, Bibcode:2005physics...8195P
^ "Academia de Științe din Romania" (PDF). www.aosr.ro (in Romanian). Retrieved January 16, 2021.
^ Rumanian Review. Europolis Pub. 1976. p. 105.
^ http://www.europhysicsnews.org/articles/epn/pdf/2006/05/epn06504.pdf Dorin N Poenaru와 Alexandru Calboreanu.알렉산드루 프로카(1897-1955)와 그의 거대한 벡터 보손장 방정식.유로물리학 뉴스 제37권, 제5권, 2006년 9월~10월, 페이지 24-26, doi :10.1051/epn:2006504
^ Laurie Mark Brown; Helmut Rechenberg (1996). The Origin of the Concept of Nuclear Forces. Institute of Physics Publishing. p. 185. ISBN 978-0-7503-0373-6.
^ 볼프강 파울리, 현대물리학 리뷰. 13(1941) 213.

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레퍼런스

Poenaru, Dorin N.; Calboreanu, Alexandru (2006). "Alexandru Proca (1897–1955) and his equation of the massive vector boson field" (PDF). Europhysics News. 37 (5): 24–26. Bibcode:2006ENews..37...24P. doi:10.1051/epn:2006504.
Poenaru, Dorin N. (2005). "Alexandru Proca (1897–1955) the Great Physicist". arXiv:physics/0508195.

외부 링크

IFIN-HH의 간단한 역사: 전구체 혼. Acad. Alexandru Proca (1897–1955) 및 Acad.호리아 훌루베이 박사(1896-1972).

[Poenaru-1] Poenaru, Dorin N. (August 26, 2005), Alexandru Proca (1897–1955) the Great Physicist, arXiv:physics/0508195, Bibcode:2005physics...8195P

[aosr-2] "Academia de Științe din Romania" (PDF). www.aosr.ro (in Romanian). Retrieved January 16, 2021.

[3] Rumanian Review. Europolis Pub. 1976. p. 105.

[4] ttp://www.europhysicsnews.org/articles/epn/pdf/2006/05/epn06504.pdf Dorin N Poenaru와 Alexandru Calboreanu.알렉산드루 프로카(1897-1955)와 그의 거대한 벡터 보손장 방정식.유로물리학 뉴스 제37권, 제5권, 2006년 9월~10월, 페이지 24-26, doi :10.1051/epn:2006504

[Brown1996-5] Laurie Mark Brown; Helmut Rechenberg (1996). The Origin of the Concept of Nuclear Forces. Institute of Physics Publishing. p. 185. ISBN 978-0-7503-0373-6.

[6] 볼프강 파울리, 현대물리학 리뷰. 13(1941) 213.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

권한 관리
일반	ISI 1 비아프 1 월드캣
국립도서관	프랑스. (데이터) 독일. 미국 체코 공화국 네덜란드
인명사전	독일.
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다른.	소셜 네트워크와 아카이브 컨텍스트 SUDOC(프랑스) 1

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태어난	(1897-10-16) 1897년 10월 16일 부쿠레슈티, 루마니아 왕국
죽은	1955년 12월 13일(1955-12-13)(58세) 프랑스 파리
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시민권	루마니아 프랑스.
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